根據體波的反射系數，可由式(9-4)計算出法向和切向勁度，2.25MHz時相對于接觸壓力的結果如圖9-32所示。觀察發(fā)現(xiàn)：兩個勁度都隨著接觸壓力的增加而增加，并在卸載過程中逐漸減小到零，僅有很小的滯后。這與先前有關報道中關于PMMA—PMMA接觸表面的情況不同，這可能是因為粘合作用而產生了明顯的滯后現(xiàn)象。通過式(9-5)由CIW同樣得到了切向勁度的相速度。圖9-33所示的是1MHz時的結果。    

如前所述，切向勁度K_T是通過測量橫波反射和A型CIW得到的。由于在這些測量過程中超聲波信號的帶寬不一樣，因此不能對K_T的值在相同的頻率上直接進行比較，但為了比較它們的變化趨勢，在圖9-34中畫出了相應頻帶內切向勁度的變化曲線:反射橫波在1.4MHz以上測得K_T值，而CIW則在1.3MHz以下測得K_T值。兩種測量法都顯示出K_T值隨著頻率的增加而增加，這在先前針對PMMA的研究中也有所發(fā)現(xiàn)。在所關注的數量級上，橫波反射和CIW測量得到了一致結果。它們之間的一致性在中等接觸壓力時是合理的，但當壓力變得更低(0.25MPa)或者更高(3.83MPa)的時候，兩者的一致性變差。應該注意的是，CIW的相速度反映了整個傳播距離內的接觸情形,而反射測量只反映了局部的情形。目前的測量中很可能存在著某種程度的不均勻性接觸，盡管這樣，兩種測量結果在數量級上的一致性體現(xiàn)了超聲法評價界面勁度的正確性。

圖9-35給出了法向和切向勁度隨頻率的變化，兩者都是通過體波反射來求得的。兩種勁度都隨著頻率的增加而增加，其中法向勁度曲線的斜率似乎更大一些；另一方面，在先前的研究中，測量都是在更高的壓力條件下進行的，有的甚至高達100MPa，其結果同與頻率無關的勁度參數相符合。本研究中觀測到的界面勁度對頻率的依賴關系可能是在接觸壓力較小的情況下而出現(xiàn)的特有現(xiàn)象。

根據體波反射的結果，以切向勁度對法向勁度的比值K_T/K_N為縱坐標，以頻率為橫坐標作圖(見圖9-36)，與勁度本身形成對比的是，比值K_T/K_N對接觸壓力的依賴沒有那么明顯。取而代之的是，比方說這個比值似乎在頻率高于2MHz時是一個隨頻率增加而減少的函數。

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